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Vertheilung der Elektricitt eines ellipsodischen Conductors durch den Einfluss einer entfernten elektrischen Masse.

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besteht, so mi& init N e u n i a n n der Sitz der elektromotoriscbeu Kraft bei der unipolareu Induction iu dem liufseren Leiter gesucht werden; cs darf dalier ein UUI s e i ~ i c
Axe rotirender RIagnet keinc Spaniiungselcktricitat zeigen,
wohl aber miissen a n den Enden eiiies Leiters, wcnn solclie
verschiedenen Stellen des rotirendea Magneten genahert
wcrdeii - z. B. das cine der Mitte, das andcre eineni
Pole - die entgegengesetzten Elektricitatcn irn Zustande
der Spannuiig auftreten. Unsere Kenntnisse uber das Wesen der Elektricitiit, dcs Magnetismus wiirdco zweifelsobiic
urn Wesentliches gefiirdert werden weiiii es gelairge, die
trier beriihrten Spaiinun~serscheiiiungen zii bestiuiinen.
W i r baben in unscreu Rlitthciluogen die l ~ i c h t u n gder
~
z u r Sprache gekoiniiicnen elektrischen Striiniungen und dic
Art der elektrischen Spannungen iiiclit verfolgt ; es betlarf
wohl lieiner Entschuldigung. Dieser l’unlit war fur uns
ails dern G r u n d e von kcinem B e l a n p , weil die beitleti
Theorien iiber deren gegenseitiges Verlialten wir unserc
Ansicht ausgcsproclien haben, in Betreff desselbcn keine
Verschiedenlicit zeigen.
11. J/c.rtlteilnng der Efektricikit cines cff+soiilischen
Conductors durch dcra EinJuJi einer entJrntt’n
clektrischen Massc; cwn B e e r iit Bonn.
] l i e Halbaxcn dcs ellipsoidischcn Conductors seyeti a, b, c.
Die elcktrisclie M n s s e M liege i n der Ki,chtung V uneiitllich meit voii deni Conductor ciitfernt; auf die itiit Elelitricitit von d e r Diclite 1 gefiillte Volumciieinlicit uhc sic
eiue KraFt aus, die gleich x . dl ist. Eiidlicli sey k. nn‘
die Kraft, init dcr sicti zwei unendlicli kleine Voluminn
23, v’, init Elektricitgt von der Dichte 1 gcfiillt und uni dic
Liiiieneinlieit von einander mtfernt , nnziehen oder a b sto-
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stofsen. Diefs unterstellt, findet inan die Vertlreilung der
Elektricitat auf dem Conductor wie folgt.
Man coustruire ein Hiilfsellipsoi'd E', dessen Axen 2 A ,
2 B , 2 C ulit den Axen 2a, 2 b , 2 c tles Conductors zusaiumenfalleii; dabei gehe man dcr Halbaxe A eine solche
Llngc, dafs :
wo
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_1 -- c-+ $ i n n a
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Uiid dem entsprecbeiid bestimme man B uiid C, indeln mail
einlnal a init b , und dann a mit c vertauscht.
111 dein Hiilfsellipsoide E' ziehe man den Radius r nach
cler Richtung V und lege io desseii Endpunkte an jenes
cine Tangentialebene; das aus den Mittelpunkte auf letztere herabgelassene Perpendikel habe die Lange p und die
Richtung V'. Man verschiebe das Ellipsoid E i n der zuletzt erwalinten Richtung V' uui das unendlich kleine Stuck
-.1
'P
(F
in die neue Lage El. Die bcitlen Ellipso'ide E uiid
E, hegranzen zwei uneudlich diinne Schalen, die mit ihreii scharfen Randern in der Durchsshnittslinie vdn E
uud E , aneinanderstofsen. Die eine Schale liegt der elektriscben Masse zugekehrt uiid befindet sich aufserhalb von
,van E , ; die zweite Schale, welche von
der elektrischen Masse abgekehrt ist , liegt aufserhalb von
E, uiid innerhalb voii E. Man fulle nun endlich die erste
Schale mit der der Masse M entgegengesetzten Elektrici-
E uiid innerhalb
tat von der Dichtc
.U
aus, die zweite Schale mit
Elektricitat von derselbeu Dichte aber entgegengesetzter
Natur. So befindet sich iiber jedem Flachenelemente des
Conductors die Quantitat von Elektricitat, wie sie voii 11.1
hervorgerufen wird.
Puggeodorffs Annsl. Bd. XCIV.
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